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stamenti potranno, poi, calcolarsi, a meno naturalmente di uno spostamento 

 rigido arbitrario, mediante le note formule del Volterra ('). 



Eitengo opportuno porre in luce, incidentalmente (anche per l' interesse 

 che ciò può avere dal punto di vista fisico) come nel sistema di equazioni 

 (2) e (3) si possono mettere in evidenza tre parti a ciascuna delle quali, 

 fresa separatamente, può darsi la forma che ha, nel caso di forze di 

 massa derivanti da un potenziale, il sistema delle equazioni del moto lento 

 stazionario dei fluidi viscosi incompressibili. Infatti, il suddetto sistema 

 (2) (3) può scriversi così: 



è(f)+— » 



~òx ~òy }g 



+ — -~\ = 0 



1>% ~òy ~òs 



1)X 



~ì&x i "t)Z v . ~aZ~ 



"3* t»y Tu 

 Xy=*Y«» J g = Z yr Z x = X S , T = X*-|-Y„ + Z,. 



Da cui l'asserto resulta manifesto. 



Ciò posto, vengo a costruire un sistema di integrali (cui più sopra ho 

 alluso) delle equazioni simultanee (2) e (3), integrali che sono regolari nel- 

 l' interno dello spazio S , mentre sul contorno a la relativa componente della 

 tensione secondo la normale n (come pure quella secondo la normale v) di- 

 verrà sulla e stessa, nel punto x = g , y = y , s = £ , infinita del primo 



ordine rispetto alla ~ ( 2 ). Con v ho indicatola normale nel punto (£,??, C) 



fisso (arbitrario) del contorno cr, mentre n rappresenterà la normale nel 

 punto generico del contorno stesso. 



C) Vedasi una Nota del prof. Almansi (Rend. E. Acc. dei Lincei, 1907 1° semestre 

 pag. 23). 



O Supposto il contorno a assoggettato a note restizioni. 



