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poiché il processo adottato al n. 2 di (N) vale inalterato per dimostrare il 

 teorema : 



Se le forme quadratiche 



y axh Xj Xf. , bjk Xj Xjj («ift = ani , bm = bui) , 



i,k f,ft 



sono entrambe definite positive per qualunque sistema di valori delle 

 variabili Xj , Xt , ... , x n in un campo connesso e finito C di contorno c, 

 mentre pei medesimi sistemi di valori delle variabili la forma 



y (a ih — ha) X f X ft 



è definita o semidefinita positiva ed e 



B J> A , 



se esiste una soluzione u della (11) identicamente nulla su c, non potrà 

 esistere una soluzione v della 



; - . ì^£»<»|r + B<« = 0, 



per la quale il rapporto — non sia costante in C e ivi si conservi finito. 



Meccanica. — Sul moto traslatorio d'un solido di rivolu- 

 zione in un liquido viscoso. Nota di E. Zondadari, presentata dal 

 Socio V. Volterra. 



È noto che le equazioni generali del moto di un liquido viscoso sono 



!~òu . ~òu . ~òu . ~Ì)U ~ò /„ p\ , 

 \-u — 4-v \-w — = — ( U — - ) + vJ*u 

 ~òt l>x 1 !>y 1 ~òz !>x\ q) 

 ~ì»v . ~òv . IV . ~òv 1) / jj p\ . 

 j- u \-v \-w — = — I U — - 4- vJ*v 

 lìt l>x liij 1 Isz ~òy \ ?/ 

 \-u \-v \-w — = — (U — - -\-vJ 2 w 

 pt ' Dee 1 l>z l>z \ q! 



(2) 2H + 2E + ÌE s=0m 



Se però supponiamo il moto lento, cioè se le componenti di velocità 

 u ,v ,w e le loro derivate rispetto alle coordinate sono così piccole da po- 



