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in cui R , <P , Z sono le componenti di velocita secondo gli assi curvilinei 

 in un punto. 



Supponiamo ora che il moto del liquido avvenga sempre in piani pas- 

 santi per l'asse Os e sia lo stesso in tutti i piani. Allora essendo <P = 0 

 e le altre quantità che figurano nelle (4) indipendenti da y>, le (4) stesse 

 divengono 



1t ~ ir 



(5) 



1t 12 \ q) 1 



ove 



y- . ì ì . i* 



~òr 2 r Ir 12* 



2 ' 



alle (5) si deve aggiungere la 



(7) ^ (rH) + ^ (rZ) = 0 



ottenuta dalla (2), nell'ipotesi della simmetria rispetto ad Os. 



Delle tre componenti della rotazione di una particella liquida espresse 

 in coordinate cilindriche da 



1 /1Z l(r<P) \ 



\ 



Wl_ 2r\^" 12 ) 



i im il » 



1 p{rd>) 1R\ 

 W3 ~ 2r\ Ir 1q>) ' 



a»i e eo 3 si annullano nel nostro caso; rimane solo w 2 che chiameremo sem- 

 plicemente Sì e potremo scrivere 



( 8 ) n^km-m, 



w '4\ls Ir) 



P 



Dalle (5) eliminando U — -si ottiene 



Q 



v ^ \ D* Ir) \ìx ir r* 1s ) 



ma per la (6) 



12 \ 12 ) 



"i>y \ Dr/ Tir 



