E, analogamente, si avrebbe 



k 



t v == Bk — cos r« cos rv 



" dn 



d- 



= 3& -7- cos cos rr 



ara 



— 396 — 



d r ^ d r ^ , r 

 — cos w + -3- cos r?/ + — cos nv 

 dv 3 1 dn l>y 



1 -, 



~ d \ ^ d r ~ , *r - 

 — cos ~\~ ~~\ cos vz + — cos »r 

 1 dw 



Talché 



p„ = t x cos ra«z + ty cos ny + ** cos nz = 



a 1 - 



f /\ /v 



— 3/% — cos rara cos rv 

 an 



r . _ r /x 

 , — h 2 — cos »*> 

 dv eira 



d 



x\ xv. /cos rra\ 2 



Il termine 3A cos rn cos = — Sk cos ri> ^ - J 



tende verso lo 



zero, allorché il punto {x,y, z), mantenendosi sulla superficie a tende verso 

 il punto (£ , 17 , £)> mentre il termine 



,1 ,1 



di- d - 

 r f ^ 



- — 1- 2 — cos rar = 



dr ara 



r \ 



/\ Xv 



cos , _ cos rra ^ 

 j- 2 — - — cos rar 



) 



diventa infinito del primo ordine rispetto alla - (*). Dunque P« presenta 



sul contorno a la singolarità annunziata. 



Infine, indicando con P, la componente della suddetta tensione secondo 



la normale v, si ha 



^d\ 



P, = _(l + 3£cos^)^ 



che pure diventa sulla a, per i = * = C infinita del P rime or " 



dine rispetto alla - . 



La P„ e la P v vengono, inoltre, come si vede, ad avere il carattere 



( x ) Ferme restando le restrizioni imposte alla s, naturalmente. 



