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male H; e questo sia prodotto da una corrente che circola nel senso della 

 freccia (fig. 1). 



Sotto l'azione della forza elettrica, le cui componenti secondo gli assi 

 indicheremo con X, T, e dell'azione elettromagnetica, gli ioni positivi acqui- 

 steranno una velocità le cui componenti ~ , J saranno rilegate dalle equa- 



zioni : 



(1) 



o anche dalle altre che si ottengono combinandole insieme: 



dee 



j t (l + HVt;?) = * yi (X-H* yi Y) 

 ^ (1 +HVbJ) = e Vl (Y + Eev l X) 



Avremo così, come equazione della traiettoria, 



(2) <h_ Y + Hg^X 



dx X — Hey, Y ' 



Si osservi intanto che il potenziale elettrico essendo una funzione mono- 

 droma, e tutte le azioni essendo simmetriche rispetto all'asse del disco e del 

 campo, le linee equipotenziali continueranno ad avere la forma circolare 

 posseduta in assenza del campo. La forza elettrica sarà adunque radiale e 

 avremo, indicando con / (r) una funzione della distanza r dal centro 



Con ciò, la (2) diviene 



dy __ y + Kev.x 

 dx x — Keozy 



e anche ponendo 



^ Bey, = mi 



dy y -f- m\ x 



dx x — rn l y ' 



questa si integra facilmente ponendo 



y 



X 



