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si avrà, ritenendo solo i fattori variabili da metallo a metallo, per l'effetto 

 elettromagnetico : 



N 



E = — (v\ — vi) — Vx — v t 



e per l'effetto Hall: 



R = ^^ 

 a 



e perciò 



E = R<r. 



Or, com'è noto, mentre R varia moltissimo da metallo a metallo, il 

 prodotto di R per la conducibilità a varia molto meno ( 1 ). Così mentre il 

 tellurio dà luogo a un effetto Hall 650.000 volte superiore a quello del- 

 l'argento, l'effetto elettromagnetico sarà solo 5 volte maggiore. E per la 

 stessa ragione tra bismuto e argento il rapporto dei due coefficienti Hall è 

 circa 11 mila, mentre quello tra le azioni elettromagnetiche sarebbe solo 150. 

 Tutto ciò, beninteso, con le necessarie riserve per la supposta eguaglianza 



di N x e N 2 , Xi e x 2 . 



Malgrado questa intensificazione dell'effetto elettromagnetico, nei metalli 

 che presentano un effetto Hall troppo debole rispetto al bismuto, pure diffi- 

 cilmente si riesce a manifestare il primo nei metalli comuni, poiché già col 

 bismuto le deviazioni ottenute non sono molto grandi. Con un disco di 60 

 millimetri di diametro, percorso radialmente da 20 ampère, e una bobina 

 indotta di circa 500 spire, le deviazioni, misurate a un buon galvanometro 

 Siemens a telaio mobile, sono dell'ordine di circa 100 divisioni della scala 

 disposta a 3000 divisioni dallo specchietto, nè si può sperare molto di più, 

 senza complicare troppo la disposizione sperimentale. È perciò che nelle ri- 

 cerche in corso, per la determinazione assoluta del valore di E , mi son pro- 

 posto di limitarmi ai tre metalli per cui il prodotto Re ha il maggior va- 

 lore: il bismuto, l'antimonio e il tellurio. 



(*) Drude. 1. c. pag. 392. 



