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cando i procedimenti comunemente usati per dedurre le leggi dell'induzione 

 dall'elettromagnetismo. Un disco, percorso dalla corrente radiale I e disposto 

 normalmente a un campo H, equivale elettromagneticamente (') a un sistema 

 piano di correnti circolari aventi per densità di corrente 



^ mi I| — m 2 1 2 EHI 



r r 



ove r è la distanza dal centro, e si è posto: 



( m y = B.ev x 



(2) 



' m 2 = H<?y 2 

 Ii+I 2 = I 



(3) li = ^ = 



I 2 o"2 N 2 y 2 



(4) E = ev x c i -ev ì a ì 



cioè evi , ev t rappresentano le mobilità degli ioni positivi e negativi, 1 Y e l t 

 le correnti parziali ; o - ] e <x 2 le conducibilità corrispondenti, e la conducibi- 

 lità totale, e infine N\ , N 2 i numeri di ioni dei due segni per cm 3 . Il coef- 

 ficiente E è perciò caratteristico del metallo. Un anellino di raggio r e lar- 

 ghezza dr, si comporta, quindi, come se fosse percorso dalla corrente 



dr e la sua energia nel campo H sarà : 



EIH 



dW = — dr X nr 2 H 



r 



cosicché l'energia complessiva del disco nel campo sarà data da 

 (5) W = — J-I.ESH 2 



ove S indica la superfìcie attiva del disco (sottraendo cioè dalla superficie 

 totale del disco il cerchietto centrale di raggio r y ). 



Occorre tener presente che E è funzione di H: almeno nel caso del 

 bismuto, come risulta dalla variabilità col campo dell'effetto elettromagnetico 

 da me studiato nel precedente lavoro; ma ciò non è un ostacolo allo svi- 

 luppo della teoria, come vedremo tosto. 



Durante il periodo variabile, entro un tempo dt, sia I la corrente ra- 

 diale indotta, e la f. e. m. relativa, e dW la variazione dell'energia W. 



(') Vedasi l'altra mia Nota in questo fascicolo. 



