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Sarà : 



e perciò 



dW=eldt==— ^SId(EIP) 



Detta q la resistenza del circuito totale che rilega il centro alla periferia 

 del disco, la quantità di elettricità Q raccolta, tra i valori estremi 0 e H 

 del campo, nell'eccitazione di questo, sarà dunque 



(6 ) Q-ìp*-im.ff 



ove E B indica il valore finale di E corrispondente al valore H del campo. 



L'effetto induttivo sarà perciò indipendente dal segno di H, e il gal- 

 vanometro darà deviazioni eguali e nel medesimo senso alla chiusura del 

 campo, qualunque sia la direzione di questo. L'esperienza conferma, come 

 si è visto, questa previsione. 



3. Se si confronta la (6) con la (5) della mia Nota precedente, che dà 

 la misura dell'effetto elettromagnetico C: 



C = KIHE 



si deduce: 



( 7 ) Q = 27kÌ H 



Or 1 effetto C, relativo ad una data corrente I , aumenta col campo, ma 

 più lentamente di questo nel caso del bismuto: in totale l'effetto Q aumenterà 



col campo, più rapidamente del campo medesimo. E poiché y cambia di senso 



col campo, assumendo valori numericamente eguali, si comprende che Q 

 debba invece restare invariato in grandezza e in segno. Si ha così un mezzo 

 per separare dall'effetto ottenuto le eventuali induzioni dell'elettromagnete 

 sul circuito complessivo che fa capo al galvanometro, cioè tutte le azioni 

 induttive accessorie che s' invertono alla inversione del campo. Queste erano 

 nel mio caso trascurabili. 



Se il disco fosse sottoposto ad un campo alternativo, l'espressione E H H 2 

 della (6) riprenderebbe periodicamente gli stessi valori, e al passaggio per 

 zero si avrebbe sempre Q = 0 : il circuito esterno sarebbe percorso perciò 

 da correnti alternate, con trasporto di quantità d'elettricità eguali nei due 

 sensi. Naturalmente il fenomeno sarebbe perturbato, in questo caso, dalle cor- 



