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ove 



•e 



JL M _2_ cos ^ + cos m/ r + ^ cos w' 



d_ ± ± ± = À cos nx' + -fr cos ny' + cos nz' , sono da 

 ie da/ 1 ' d*' ^ «to' ^ # ^ 



intendere eseguite senza tener conto della dipendenza delle <p ,y dalle 



variabili a?y/ ., 



La più semplice soluzione del sistema (1) atta a rappresentare le vibra- 

 zioni luminose di un mezzo cristallino uniassico dovute alla presenza di 

 un unico centro luminoso situato nel punto x = y = t = 0 (e tale che non 

 sia identicamente £ = 0) ( 2 ) si otterrà dunque ponendo 



Tenendo conto delle espressioni effettive (3) di A e A [«,/?], 

 «ssa si può porre nella forma seguente: 



H Sono pervenuto alle formule (5) con un metodo analogo a quello tenuto da 

 Kirchhnff (V. Kirchhoff, Zur Theorie der Lichtsstrahlen, Sitzungsberichte der k. Akademie 

 der W in Berlin, 1882) basandomi sulla conoscenza degli integrali (4) del sistema (2). 

 Ma nella mia tesi d'Abilitazione ho riportato anche un'altra dimostrazione che delle stesse 

 formule ha dato il prof. Griinwald e che, quantunque non sia stata ancora resa nota per 

 mezzo della stampa, pure molto gentilmente mi è stata da Lui comunicata, quando ero 

 già in possesso delle formule in questione. 



0 In tal caso le funzioni S , V ci danno un integrale <p,rp del sistema (2) pel 



le 3<E,<W^ __ 0) e si ottengono necessariamente da una conveniente soluzione del- 



■ W^VÙ + t?££ + *M ponendo S = - -f , V = f- . Fra le solu- 

 l'equazione — = c a 3a , a -t-c ^, -r « ^ v iy ' ' ias 



zioni del sistema (1) per le quali è identicamente ? = 0 e che sono regolari in tutto 

 lo spazio fuorché nel punto * = y=* = 0, la più semplice è data da 



c 



