ove : 



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(0) 

 rf = 



? (0) = 



xz { ax -)- fiy ) 

 a 3 r 2 \ x 2 -j- y 2 ) , 



Èli 



yz 



ax 



r 

 a 



a 3 r 2 ( x 2 -\-y 2 )t — 



x 2 -\-y 2 ( ax -j- py ) 

 a 3 r 2 \ x 2 -f- y 2 )t — 



r - 



; (o) ^_ 2. « ji + /% 



a 2 J Da? ( r «z 2 4~ y 2 



,(0) 



fifa 



a 2 ) Dy ( y » + )t 



r 3 \ x 2 -j- ?/ 2 |. 



$0 = _ 







ac 2 r 2 



M 



xz 



V = 



ac 2 r 2 



^ = 0 





ay — fix) 



ay — ftx 



x 2 -\-y 2 ) t _L 

 a 



= 0 



r 



— I j 3 a V — P x ) A x 



a 2 <J l)y\rx 2 — y % ) T 



i— a JD_ L S ay — fix \ 



D# ( r x 2 -f- 2/ 2 ) T 



Secondo queste formule il movimento elastico originato in un mezzo 

 cristallino uniassico dalla presenza di un unico centro luminoso situato nel 

 punto x = y = s = 0, sarà da considerare come risultante dalla composi- 

 zione di quattro movimenti pei quali, ad un istante qualunque, lo sposta 

 mento del punto (xyz) è rappresentato rispettivamente dai quattro vettori 



(f .., ;o ',f in> ) mè'S (t% à iB 



Evidentemente nessuno di questi quattro movimenti, e neppure V uno o l'altro 

 dei due movimenti corrispondenti agli spostamenti 



può avere un'esistenza fìsica a sè. 



' ' . / (0) (0) (0)\ 



11 movimento corrispondente al vettore \£ ,17 , £ / si propaga dal 



centro luminoso per onde sferiche e il movimento corrispondente al vettore 



(S*) 00 W\ 



\s iV i t / per onde ellissoidiche r = cost. Le direzioni degli sposta- 

 menti competenti in questi due movimenti a un punto qualunque dello spazio 

 non variano al variar del tempo, e coincidono colle direzioni dei due dia- 

 metri principali dell'ellisse sezione dell'ellisse di elasticità relativo al punto 

 sede del centro luminoso col piano condotto per tal punto normalmente alla 

 retta che lo unisce al punto del mezzo per cui ci riferiamo. 



Rendiconti. 1911, Voi. XX, 1° Sem. 74 



