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 Al contrario le direzioni dei due vettori 



variano col tempo e i movimenti corrispondenti non sono ondulatori. I va- 

 lori delle due funzioni « , fi ad un certo istante x non contribuiscono ad un 

 qualunque istante successivo t soltanto alla formazione dei valori delle fun- 

 zioni ^ . if 0) , e f s) , ?/ 7) , : {S) , relativi ai punti di una superfìcie, ma 

 contribuiscono invece alla formazione dei valori di tali funzioni relativi a 

 tutti quanti i punti rispettivamente interni alla sfera r = a(t — t) e ali elis- 

 goide r = a ( t — t ) ì cioè a tutti quanti i punti nei quali precedentemente 

 all'istante t i valori delle funzioni a J all'istante * hanno avuto parte 



. . JO) (0) (0) M (») .(«) 

 nella formazione delle funzioni ? , ij , t e § , tj , t, • 



Ciò si può interpretare dicendo che le singole onde dalle quali risul- 



{ (0) (0) (Oh . 

 tano i due movimenti corrispondenti al vettore \ì ,r t , Q J e al vet- 

 tore (é S) V [S) ^ (S) ) suscitano in tutt0 10 s P azio da eSSe attraversat0 delle 

 vibrazioni perenni che combinate tra di loro danno appunto origine ai due mo- 

 vimenti corrispondenti al vettore (é® , , e al vettore , ^ , £ W ) . 



Ciò non è in contradizione coi risultati sperimentali, perche, se le due 

 funzioni a , § sono periodiche con un periodo molto breve, i due vettori 

 ^(0) ^(0) ^ £®) e ? ^(*) i risultano sempre trascurabili rispetto ai 



vettori (/% ( °\: (0) ) e lo stesso accade, qualunque sia 



la forma delle funzioni «,/3, nel caso di un centro luminoso a distanza 

 grandissima, nel qual caso le formule (6) si riducono a quelle che necessa- 

 riamente rappresentano gli spostamenti elastici presenti nei singoli punti di 

 un mezzo uniassico quando si ammette a priori che il mezzo stesso debba 

 risultare sede di una propagazione di onde piane. 



Quanto ora abbiamo detto rende ragione anche del fatto che gli inte- 

 grali di Lamé non risultano adatti a rappresentare il movimento elastico 

 originato in un mezzo cristallino dalla presenza di un'unica sorgente lumi- 

 nosa di dimensioni piccolissime. Infatti tali integrali furono ottenuti in base 

 al concetto che un tal movimento dovesse risultare da una successione di 

 onde sferiche e di onde ellissoidiche r = cost, propagarsi nel mezzo, le 

 une indipendentemente dalle altre, senza lasciar traccia del loro passaggio. 



