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2. La teoria elettronica dei metalli ci rende conto facilmente dell'ef- 

 fetto osservato. 



Secondo il Drude (') la conduzione del calore nei metalli avviene con 

 un doppio meccanismo. Da un canto si produce nel metallo tra le parti 

 calde e le fredde uno scambio continuo di ioni che ha per effetto di egua- 

 gliare le temperature convettivamente come nei gas, in modo cioè che un 

 numero eguale di ioni traversa un piano qualsiasi nei due sensi. A questo 

 trasporto di calore non è connessa perciò alcuna manifestazione elettrica. 



Contemporaneamente avrebbe origine una differenza nella concentrazione 

 degli ioni tra i punti in cui la temperatura è differente, poiché in quasi tutti 

 i metalli il numero di ioni per centimetro cubo è funzione della temperatura. 



Ne segue una vera migrazione di ioni in un senso determinato, e se 

 il corpo è "isolato, nascono in esso delle forze elettriche che modificano 

 la ulteriore diffusione degli ioni. A questa migrazione sarebbero dovute le 

 deviazioni dalla legge di Wiedemann e Franz e l'effetto Thomson; ad essa 

 pure è dovuta la rotazione sopra riferita del disco di bismuto nel campo. 



3. Supponiamo che il disco sia percorso, in un campo ad esso normale, 

 da un flusso di calore centrifugo radiale. Dimostreremo che il disco deve 

 equivalere a una particolare lamina magnetica con senso di circuitazione 

 opposto a quello della corrente magnetizzante. Notiamo anzitutto che la di- 

 stribuzione delle temperature, ed eventualmente del campo elettrico, nel disco 

 continuerà per ragioni di simmetria a essere circolare. E perciò il gradiente 

 di temperatura e la forza elettrica saranno in ogni punto radiali. 



Al gradiente termico nel senso dr eguale a — , negativo, corrisponde 



per la teoria di Drude, un flusso centrifugo di ioni positivi con velocità 



dT , 

 — t, t- , essendo 

 dr 



(1) ti =Wi«i 



nella quale p è una costante y x = ev x il prodotto della carica e dell'ione 



per la velocità che esso acquista sotto la forza 1, e ^ la variazione relativa 



con la temperatura del numero Ni di ioni per centimetro cubo: 



1 dSx dlog'S l 

 Xl Ni e£T dT 



Consideriamo, in un punto del disco alla distanza r dal centro, la 

 componente radiale ^ e la componente circolare r — della velocità e sup- 

 poniamo che la corrente magnetizzante circoli nel senso di & crescente. 



(«) Drude, Ann. d. Physik, 1, pag. 566, 1900. 



