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 Sostituendo nella (6) avremo dunque 



1 = ~ p òr + Xz) fa + y*> QH 



e perciò, ponendo 



( 7 ) V=p^(x ì + x ì )(y ì + y ì ), 



il disco eserciterà un'azione elettromagnetica equivalente a quella di un 

 sistema di correnti circolari di densità 



e l'azione stessa sarà, per date dimensioni del disco, proporzionale al coeffi- 

 ciente U caratteristico della sostanza, al flusso di calore Q e al campo H . 

 Poiché x y -f-x 2 , secondo la teoria, è una funzione comune a tutti i metalli, 

 e da quanto è noto essa ha un valore positivo, e poiché le altre grandezze 

 che compariscono nella espressione di U sono essenzialmente positive, ne 

 risulta che i ha un senso opposto a quello di circuitazione della corrente 

 magnetizzante. 



4. Il disco per le sue proprietà elettromagnetiche, possiederà un'energia 

 di posizione nel campo; per un anellino 2nr.dr essa è data da 



dW = — UQH dr X 7rr 2 H . 

 znr 



L'energia totale sarà 



W-=-^-UQSH 2 , 



ÙTC 



ove S indica la superficie totale attiva del disco. 



Ma se la normale al disco fa un angolo a con le linee di forza, la 

 energia sarà 



W = W COS 2 a . 



Si eserciterà perciò sul disco una coppia di momento 



dW ___ 



M = — = W sen 2« 



da 



e per a = 45° 



M = -i-UQSH 2 



