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Poiché non abbiamo fatto alcuna ipotesi circa la forma del tubo <r al 

 finito, la (8) vale naturalmente anche se il tubo presenta dei rigonfiamenti, 

 i quali diano origine alla formazione di regioni ove il fluido è in riposo 

 (regioni stagnanti). 



Se il tubo a si estende indefinitamente a monte e a valle, allora Sì u 

 Sì 2 denotano le sezioni asintotiche del tubo. 



3. Casi particolari. — Se il tubo a non si estende indefinitamente, 

 la (8) si riduce, in forza delle (6), ad 



(8') R = Q(v, - v 2 ) , 



e poi dalla (7) si conclude che le aree delle sezioni Sì x , Sì 2 devono essere 

 eguali. 



->V 2 



Fig. 2. 



La (8') equivale alle formule stabilite, pel caso dei liquidi, dal Masoni 

 (loc. cit., pag. 168) e dallo Zeuner (loc. cit.. pag. 85) per i tubi ad asse 

 piano; però le lettere hanno un significato un po' diverso, perchè mentre 

 nella nostra (8') Vi , v 2 sono le velocità asintotiche, nelle formule del Ma- 

 soni e dello Zeuner indicano invece le velocità del fluido all' ingresso e alla 

 uscita dal tubo, velocità che occorre supporre costanti, mentre, in generale, 

 la velocità all'orifizio di uscita, varia da punto a punto. 



L'orifizio di uscita del fluido può essere praticato sulla superficie late- 

 rale del tubo (invece che sul fondo), in guisa che la direzione di v 2 risulti 

 perpendicolare a quella di \ 1 ; allora la (8') porge per la componente R 2 

 di R secondo la direzione di v 2 (reazione dinamica orizzontale): 



(9) R 2 = — QV 2 = — 92 i2,V|. 



Anche il Masoni (loc. cit., pag. 168) ottiene questa formula come caso 

 particolare della (8'); però conviene avvertire che le ipotesi sotto le quali 

 egli ottiene la (8') — fra le altre quella che il moto abbia luogo per se- 

 zioni piane — non sono affatto ammissibili per il caso particolare ora con- 

 siderato. 



La (9) è stata stabilita nell'ipotesi che non agiscano forze di massa; 

 però, come ha già suggerito il prof. Levi-Civita nella sua Nota citata, essa 



