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o più semplicemente 



cos J — ~ — \ n i 



cos 



B — (S X 



8 — CfA <?i / G 2 — B\ <?z 



sen ~ — \ „ / sen 



, sen 



1» + *. 



sen 



o- 2 + /S 



Queste due equazioni fra le variabili Vj , V 2 , di , <? 2 , <*i , #2 e stabi- 

 liscono a quali condizioni i singoli loro valori debbono soddisfare perchè il 

 moto sia effettivamente possibile. 



Esse possono considerarsi come la traduzione analitica delle condizioni 

 fisiche che debbono essere verificate dalle variabili naturalmente offerte dal- 



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V indole del problema (cioè dalle larghezze assintotiche della vena d l = ^- 



TC 



e d 2 = — , dalle inclinazioni d x e S 2 e dalle distanze P"P 2 e P'P") 



» 2 



se si vuole che (per una data pressione assintotica della vena e per una 

 pressione conveniente nel campo B) risulti nullo il flusso attraverso alla in- 

 terruzione delle pareti, cioè non si verifichi nè derivazione del liquido che 

 scorre in A , nè aspirazione del fluido che occupa la regione B . 



Se, come di solito si pratica, le larghezze di e d 2 della vena a monte 

 di Pj ed a valle di P 2 sono eguali, o, ciò che fa lo stesso, se Vi = V 2 , 

 quelle due equazioni si riducono ovviamente ad una sola : 



8 + e, tf-f-o-A^ / o- 2 — 3 (T 2 — 8 



sen r — cos — ~ — \ / sen — — - cos - 



Ci Li 



8 — Gy 8 — (T 1 1 \ tf 2 4- 8 ( ff 2 + 8\ 



\ sen — - J — cos I n 



la quale riesce, in particolare, identicamente verificata quando si ponga 



cioè quando si supponga il fenomeno geometricamente simmetrico rispetto 

 all'asse delle y. ciò che deve avvenire sempre quando le pareti rigide am- 

 mettono quell'asse per asse di simmetria ('). 



( x ) Cfr. la mia Nota: Sopra un caso di emisimmetria che si presenta in certe 

 questioni di idrodinamica, pubblicata in questi Rendiconti, pag. 322 e seg. (seduta del 

 5 marzo 1911). 



