Si trova allora 



g— g— \» 



Fissati pertanto ad arbitrio i valori delle variabili indipendenti, che 

 nel caso della supposta simmetria si riducono a tre : S 1 , a x e p (ovvero b), 

 le formule che precedono si prestano assai facilmente al calcolo numerico 

 così della velocità all'infinito (opperò della larghezza] assintotica della vena, 

 nonché della corrispondente pressione limite), come dei singoli valori che 

 la funzione « (e con essa la w==e~^) assume nei vari punti del solito 



semicerchio |£| <- 1 , -> 0 . 



Noti i quali valori il problema può considerarsi come risolto se si sa 

 trovare il posto * di un generico punto P del piano del moto avente per 

 immagine un qualsiasi punto di affissa £ del semicerchio stesso. 



Ora è facile verificare che si ha 



, = f V df = u (V j nJlv-mtY rff • 



In particolare pel punto P 0 intersezione della linea libera 1 coll'asse delle 

 ordinate si trova 



#o = 0 



* i 



•o U ( V T —, r ^ + .\o^ dr ì 



U 0 



_ i)« + (2b v y 



per t reale e funzione della sola rj. 



Pel punto P' in cui la linea libera l si stacca dalla parete rigida (i x 



si ha invece 



r 1 — 1 



x' = 4:b cos^ 7 ^ 2 , 1X2 7^7, *s 



'0 



(^ + l) 2 -(2^) 2 



g 2 — 1 

 ($« + 1)2 _ (2 ^) 2 



f 1 £ 2 — 1 



y ' = y 0 + M sen 6 _ )2 



per 0 reale e funzione della sola £ . 



