— 902 — 



ed inoltre, fra le sezioni normali asintotiche passa la relazione 

 (12) S2 n = £ 21 + Sì M . 



La componente Rj di R secondo una direzione «, risulta perciò espressa da: 

 (IT) B>i = qYu(Sì u cosò — Sì n oosà 1 — i2 22 cosói) , 



ove à , Sì , <? 2 sono gli angoli che i vettori Vn ,v 2I ,v 2 2 formano rispettiva- 

 mente colla direzione a. 



Se gli angoli #i,ào sono eguali, si ha, ricordando la (12), 



Rj = (^nVi^cos ó — cos J]) , 



la quale concorda con quelle date dal Masoni (loc. cit., pag. 185) e dal 

 Flamant (loc. cit., pag. 578) per il caso in cui una corrente investe una 

 superficie piana. 



Se S = 0 , il valore di Ui non è altro che la spinta subita dall'osta- 

 colo. In particolare, per una corrente che investe normalmente una super- 

 ficie piana, sufficientemente ampia, in guisa che le due correnti parziali 

 abbiano direzioni opposte (normali a quella della corrente unica), si ha 

 ó\ = n: 2, efperò la spinta ha per espressione: 



questa formula — dice il Masoni (loc. cit., pag. 184) — è dovuta ad Eu- 

 lero, ed è stata verificata sperimentalmente da Morosi, Savart, Bidone. 



Se invece la corrente unica colpisce una superficie avente la forma se- 

 gnata nella fig. 4 (che è quella di una paletta delle ruote Pelton), in modo 



Fig. 4. 



che il liquido sia obbligato a ritornare indietro, parallelamente alla dire- 

 [ zione primitiva, si ha Sì = n , onde, per la spinta : 



l in tal caso il valore di R, è massimo. 



Rendiconti) ; egli mi ha pure gentilmente fatto sapere di aver stabilito tale formula, come 

 pure quella già citata del Colonnetti, senza ricorrere alla teoria delle funzioni di variabile 

 complessa, ma applicando un'immediata conseguenza del lemma di Green. 



