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di metallo ben puro e di nota provenienza, e volle poi passare alla dedu- 

 zione delle costanti, l'esito fu ancora men fortunato. Egli pervenne invero 

 a un sistema di valori che era assurdo in se stesso; per esempio le mobi- 

 lità degli ioni dei due segni venivano espresse da numeri negativi. 



Malgrado ciò difficilmente si può attribuire ai presupposti della teoria 

 la causa dell'insuccesso. Nel sistema di equazioni che legano le quantità 

 sperimentalmente misurabili e le costanti da determinare queste sono fram- 

 miste nel modo più vario ; e perciò basta che un solo dei dati sperimentali 

 sia inesatto o mal sicuro, perchè ne venga inficiata, e gravemente, l'atten- 

 dibilità dell' intera soluzione. E questo è purtroppo il caso, poiché qualcuno 

 dei fenomeni è molto difficile ad accertare e a misurare con la esattezza 

 che sarebbe desiderabile. 



Ma a parte le difficoltà sperimentali, che potranno superarsi raffinando 

 ancora più i metodi di ricerca, un altro esame s'impone sin da ora; quello 

 di alcune ipotesi accessorie poste per semplificare la teoria, e che non sempre 

 son soddisfatte nella realizzazione delle esperienze. 



2. Il caso più caratteristico è presentato, al riguardo, dalla teoria del 

 fenomeno di Hall, pel quale il coefficiente R della teoria di Drude non può 

 corrispondere a quello che si determina sperimentalmente. L'esperienza di- 

 mostra che la differenza di potenziale V creata dal campo H tra due punti 

 dei bordi d' una lamina percorsa da una corrente di densità j è esprimibile 

 con la forinola 



nella quale b misura la larghezza della lamina ed R è un coefficiente po- 

 sitivo o negativo caratteristico del metallo. 



Il calcolo del coefficiente R, in funzione delle costanti della teoria, è 

 fatto dal Drude supponendo che la lamina sia trasversalmente isolata, ter- 

 micamente ed elettricamente, nel qua! caso le equazioni che reggono il mo- 

 vimento degli elettroni sono le seguenti, adottando le unità elettrostatiche: 



V = R/Hi 



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