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Adunque il coefficiente del fenomeno di Hall isotermico, il solo che 

 possa senza ambiguità determinarsi con l'esperienza, non è dato dalla for- 

 inola di Drude, ma si rilega col momento ionico differenziale E da cui di- 

 pendono le azioni elettromagnetiche di seconda specie già da me considerate 

 nelle antecedenti ricerche. 



4. La teoria ci può essere d'altra parte di guida preziosa per rintracciare 

 le condizioni sperimentali più favorevoli alla ricerca delle costanti del metallo. 



Abbiamo visto che nel caso isotermico la misura del fenomeno Hall ci 

 fornisce il valore del coefficiente 



ev x o "i — ev 2 <s<. 



Mi = . 



Inoltre la misura della differenza di temperatura trasversale per una 

 corrente termica longitudinale (effetto Righi) ci fornisce il coefficiente 



0 



S = — (a t Vi — 0iv t ). 

 ca 



Infine se con l'apparecchio di Zahn, nel quale si può sovrapporre alla cor- 

 rente elettrica longitudinale un flusso di calore nel medesimo senso, si creano 



due flussi tali da ottenere che sia — = 0, allora le forinole (1) di Drude 



ci dànno la relazione interessante 



H/ 



T = 



ce(Ni — N,) ' 



da cui si può dedurre N t — N 2 misurando Y che in questo caso si identifica 

 con la differenza di potenziale trasversale. 



Chiamiamo R x il coefficiente di questo particolare fenomeno di Hall 

 ~àT DT 



osservabile quando è — = 0 e — ha il valore conveniente perchè questo 



si ottenga a lamina isolata. Avremo le relazioni semplicissime che qui rias- 

 sumo : 



r;- 1 



E = 

 S = 



ce (Ni — N 2 ) 

 a 



e Ca^i — tf it>2 



le quali unite alle (3) ci permetteranno di determinare le quattro costanti 

 più notevoli del metallo Nj , N 2 , v l e y 2 , in funzione di , E , S e della 

 conducibilità a del metallo. 



