— 36 — 



La frequenza» della corrente, por quanto elevata, sia tale che la lun- 

 ghezza d'onda ad essa relativa superi notevolmente la lunghezza del filo che 

 costituisce il solenoide e quindi si possa considerare il campo magnetico ri- 

 sultante come avente la stessa fase in tutta la lunghezza del nucleo. 



Il campo magnetico nell'interno di un conduttore soddisfa alla nota 

 equazione differenziale 



(1) J*y = m — 

 avendo posto 



(2) m = -~. 



Indicate con X , Y , Z le componenti del campo rispetto a tre assi orto- 

 gonali e preso quello delle x coincidente coli' asse del solenoide sarà, per 

 le ipotesi fatte : 



(3) J 2 X = m^- Y = Z = 0. 



ót 



Se i tìli sono abbastanza lunghi per poter trascurare nello spazio com- 

 preso fra essi l'azione smagnetizzante degli estremi, il campo magnetico nel- 

 l' interno di ciascun filo sarà simmetrico intorno all'asse del filo stesso, che 

 è parallelo all'asse delle .v, e quindi la (3) potrà scriversi, in coordinate ci- 

 lindriche, 



D 2 X . 1 ìX DX 

 (4) — - + = m — - 



V ' V ' {? ÌQ ~òt 



dove q rappresenta il raggio vettore nella sezione retta di ciascun filo. 



IL flusso di induzione magnetica, traversante la sezione retta del sole- 

 noide, si potrà considerare come dovuto alla somma N = N, -j- N 2 dei flussi 

 traversanti rispettivamente l'aria ed il ferro. 



Sarà 



(5) Ni = 4jtnhi (S — vrcr-) j — \i x j 

 ed 



(6) N 2 = «|itv Jxds 



avendo indicato con j la corrente elettrica traversante il solenoide, con s la 

 sezione di ciascun filo del nucleo e con L, il coefficiente di autoinduzione 

 corrispondente alla porzione di sezione retta non occupata dai fili. 



