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e per la (9) potremo scrivere 



/1A v R v . L, DX Inrnvii 



( i u j « = a -4- — I . 



Ponendo 



L 2 = 4nnni (i . v . nr' 1 , 



ossia indicando con L 2 il valore che avrebbe il coefficiente di auto-induzione 

 in corrispondenza alla porzione di sezione retta occupata dai fili se il campo 

 in essi si distribuisse uniformemente, la (10) diverrà: 



(11) [> + L,f + Li A|] 4,»„. 



r 



Il 2° termine dal 1° membro della (11) potrà trascurarsi tutte le volte 

 che l'area della sezione occupata dai fili e la permeabilità di essi sarà grande, 

 rispetto all'area occupata dall'aria ed alla permeabilità di questa. In tal 

 caso saremo quando il fascio sarà ridotto ad un solo nucleo massiccio di ferro 

 occupante tutto il solenoide. 



Supponendo la f. e. m. periodica, potremo esprimere questa con una 

 serie della forma 



(12) s = X *p= Z K eip ' ot 



con A p costante complessa, w costante reale che rappresenta la frequenza 



— corrispondente al periodo più. lungo, ed i simbolo dell'immaginario. 



A f. e. m. periodica corrisponderà campo magnetico pure periodico e 

 potremo scrivere: 



(13) X =T X p B P e ' p(ùt 



P =i p=i 



con B p espressione complessa indipendente da t. Nella (13) ciascun termine 

 dovrà soddisfare alla (4) ed è facile vedere che questa condizione sarà sod- 

 disfatta quando ciascuna B p soddisfi alla equazione differenziale: 



o, ponendo: 



d 2 B p 1 dB p . 



2 o ■ d i d 



q =pma)o~, per cui — — \lpmw- 

 v ' ag dq p 



