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stato sostituito TyT - - Da questa osservazione deriva che, se una A p è nulla, 



lo sarà la corrispondente X 0J , , e se tutte le A p , meno una, saranno nulle, 



ossia se la f. e. ni. sarà sinusoidale, sarà pure sinusoidale il campo magne- 

 tico da essa prodotto. 



Campo magnetico. Neil' ipotesi sinusoidale le (12), (15), (17), ponendo 

 p = 1 , diventano : 



(18) s = € 0 e i,ùt 



(19) X = X 0 J 0 e™ 



(20) X 0 j(R + wLj) J 0 + wL 2 = Ann, e 0 



dove s' è scritto s 0 al posto di A! ed X 0 al posto di X 0 i . Inoltre s' è indi- 

 cato con JJ la derivata di J 0 rispetto a ? dove: 



J 0 = ber q -|- i ' bei q = J 



con 



ber q = 1 - — Y — + 



(2 . 4) 2 1 (2.4.6. 8)« 



bei q - 



2 2 (2.4.6) 2 1 (2.4.6.8. IO) 2 

 avendo adottato le notazioni di lord Kelvin (') ed avendo posto 



J = j/ber 2 ? + bei 2 ? e tg V> = j^ 



Nel seguito indicheremo con ber'? e bei'? le derivate prime, rispetto 

 all'argomento q, rispettivamente di ber? e bei?. 

 Poiché per t = 0 e q — 0 la (19) diventa 



X = X 0 , 



X 0 non è che il campo magnetico sull'asse del cilindro al tempo zero. 



Dalla (20), separando la parte reale dalla immaginaria ed indicando 

 ccn <p la fase di X 0 rispetto ad f 0 , ossia del campo sull'asse rispetto a 

 quella della f. e. m., facilmente si trae : 



4 1 7l72i mod. £(y 



mod X 0 

 (21) 



1^/jRber — co ^Lj bei -^-L 2 -j- | J B bei -4- coi ^Li ber -4- Li 



per q = r 



l 2 bei'\ 

 Rbei -j- co (li! ber -f- L 2 ) 



(22) tgv _ 2b V, P- » = r ■ 



R ber — « ^Lj bei — L 2 — — j 



(') Mathematica! and Physical Paper s, voi. Ili, pag. 491. 



