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Ciò posto, è facile vedere che, ove si ammettano trascurabili i termini 

 di secondo grado nelle a, /? e y, e si tenga conto delle (2), le (1) potranno 

 mettersi sotto la forma 



n % = n 2 -\- La -f B/3 + By 

 nl = n 2 + Ba + A/? + By 

 ni = n 2 + Ba + Bp -f ky , 



dalle quali segue subito, nelle stesse ipotesi, 



\ n x — n-\- aa -f- bp -\- by ■ 

 (3) l n y = n -f- ba -}- afi -j- by 



I n z = n -\- ba -\- bft -}- ay , 



con a, b , c costanti. 



Supponiamo adesso che la luce proceda secondo l'asse della x, attra- 

 versando normalmente una lastra a facce piane e parallele ; la differenza di 

 fase, che illumina il campo fra i due Nicol incrociati, sarà data per 

 la (3) da 



J — K (n y — n z ) 



= K(a—b) (fi — y) 

 = H(/5-y), 



o, se la deformazione avviene solamente secondo la z, da 



J = — Ry; 



la J cambia dunque di segno insieme con la y. Questa proprietà è del 

 resto notissima. Ne abbiamo voluto dare qui una deduzione dalle formule 

 del Voigt. Secondo la teoria se si interpongono sul cammino della luce due 

 lastre uguali in tutto, delle quali una sia un poco stirata, e l'altra com- 

 pressa d'altrettanto, il campo deve rimanere oscuro. 



2. Preparavo la gelatina, diluendo, a bagno maria, circa cinquanta 

 grammi di colla di pesce in fogli, in trecento centimetri cubici di acqua. 

 Chiarificato il liquido ottenuto, mediante albume di uovo, a più di cento 

 gradi, filtravo alla pompa. Il prodotto è limpido e gelatinizza anche a trenta 

 centigradi. 



Per prima cosa ho cercato di verificare la compensazione degli effetti 

 ottici, per due lastre del medesimo spessore, compressa l'una, e Tal tra sti- 

 rata in eguale misura. E questo fu fatto assai semplicemente con due appa- 

 recchini, uno dei quali è rappresentato dalla figura 1. 



