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Nel caso del sistema rappresentato dal nostro schema, le equazioni diffe- 

 renziali sono: 



dì 



L„^-f-Ro*o + fti«'i = E 



L *ll~ Rl ? l + ^~ + Ri * 2 = 0 

 n + U = io 



dalle quali, eliminando i x e derivando rispetto al tempo, si hanno le 



Eliminando ancora l'una o l'altra delle si ottiene 



Lo L 2 |J + [L.(B, + R 2 ) + L 2 (R 0 + E,)] ^ + 



~^ MJ R o + Ri di _ Q 



+ [| + RolR, + R 2 ) + R, R 2 ] ^ + 



C dt 



La caratteristica di questa equazione è: 



x z -f- 



Ri -f" Ra i Ro + Ri i 



+ 



1 _j_ Rq(Ri -f- ^s) ~f" Ri Ra ~| ^ _j_ Rq H~ q 



_L 2 C L 0 L 2 C L 0 L t 



cioè di 3° grado; ma i suoi coefficienti sono delle funzioni piuttosto com- 

 plicate delle costanti del sistema, e mal si prestano ad una discussione. Però, 

 nel caso nostro, potremo introdurre una semplificazione, ponendo L 2 = 0 . 

 Allora la (1) diventa: 



L.(S, m f + [| + B.(f + *> + »■ B'] f + 5 = 0 



con la caratteristica di 2° grado: 



T a i r J^o , Ri Ra i -d ~] il Rq ~r~ Ri n 



L ° x + L C(Ri + R 2 ) + Ri + R, _] C Rj -f- R 2 



Queste formole (*) ci dicono che l'intero sistema si comporta, a meno 

 di quantità costanti, come un sistema elettrico con un solo grado di libertà, 



(') Formole analoghe, per il caso più particolare in cui anche K 2 = 0 sono state 

 date dal sig. Mizuno. — Drude Ann., voi. IV, pag. 811, 1901. 



