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il campo si distribuisse uniformemente come nella non conduttrice, ossia se 

 non si avessero le correnti di Foucault. 



R = resistenza effettiva del circuito elettrico 

 r = raggio di ciascuno dei fili del fascio 

 n x = numero spire per ogni cm. 



4:7111 



m= — 



con fi e d rispettivamente permeabilità e resistenza specifica dei fili. 



Detta Q la carica al tempo t del condensatore di capacità C che si 

 scarica e y la intensità della corrente al tempo stesso, avremo : 



(2) § 



[) y ~~ dt~ 4nn x ~ di' 



Introducendo le (2) e (3) nella (1) e derivando rispetto a t avremo : 



(4) Ì X + R^ + 1,^1 + ^^ = 0 



w C !>t ~òt 2 mr DO? 



per q — r . 



Poniamo nell'intervallo compreso fra q = 0 e q = r , come fece il Fou- 

 rier (*) nella propagazione del calore : 



(5) x-^A,j.(at) 



_2hL 

 e mr * 



dove le J 0 sono le funzioni di Bessel, di l a specie e d'ordine zero, dell'ar- 

 gomento , le c h hanno i valori che si ricavano dalla (4) e le k h sono 



costanti opportunamente scelte colle condizioni ai limiti che, in particolare, 

 potranno essere, al tempo t = 0 : 1° che il campo magnetico X abbia valore 

 nullo in tutta la sezione di ciascun filo del nucleo; 2° che il flusso di indu- 

 zione traverso la sezione di ogni filo sia nullo ; 3° che la carica iniziale Q 0 

 del condensatore sia data ; inoltre, per qualunque valore del tempo ; 4° che 

 il campo non diventi infinito. 



Introducendo la (5) nella (4) avremo per qualunque valore del tempo : 



( \C mr 2 ' m 2 r 4 / m 2 r* ) p=si 



(') Oeuvres, Paris 1888, voi. 1°, cap. 6°. 



