— 128 — 



avendo indicato con le cr s le soluzioni reali della (6) e con Q 0 la carica 

 iniziale del condensatore. 



Dalle II e III ricaveremo i valori di A e B , che introdotti nella I ci 

 daranno una equazione contenente le sole A s che dovrà essere verificata per 

 qualunque valure di . La determinazione delle A s potrà essere fatta con 

 artifici dei quali si hanno frequenti esempi nella analisi, ma su di esse per 

 ora non intendiamo fissare la nostra attenzione. 



Campo oscillatorio. — Quando è verificata la condizione (14) per la 

 quale k riesce negativa, le soluzioni complesse della (6) ci indicano che il 

 campo magnetico, per ogni punto del nucleo, è oscillatorio smorzato con 

 periodo 



(15) T = ?f. 



In quanto allo smorzamento non potremo dire sia dato da h poiché per 

 esso dovranno contribuire anche tutti gli altri termini aperiodici della serie (5). 



Lj TX TC 



Il periodo T = — — = r — dipende dai vari elementi del cir- 



cuito di scarica e del mezzo che questo abbraccia e nel quale si producono 

 le correnti di Foucault. Il periodo dipende dal messo in quanto k con- 

 tiene esplicitamente ed implicitamente a 0 . Questo coefficiente (12) è pro- 

 porzionale ad L 2 , che è alla sua volta proporzionale a fi , ed è inversamente 



Potrebbe analizzarsi in generale come al variare di y /xà venga a va- 

 riare il periodo della scarica, ma ci accontenteremo di veder ciò nel caso 

 nel quale sia trascurabile la resistenza elettrica del circuito. In tal caso si 

 trova facilmente 



per cui, indicato con a un coefficiente indi- 



per cui: 



(16) 



T; 



R=0 



Con 2 mezzi differenti si avrà 



T 



r 



y fxd 



