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e supponendo trattarsi di ferro e rame, prendendo pel primo fi = IO 3 e 

 ó = IO 4 e pel secondo \i = 1 e è = 1600, si avrà 



Ossia, a parità di condizioni del circuito di scarica, e supponendo in 

 questo piccolissima la resistenza effettiva, il tempo periodico aumenta quando 

 si sostituisce nel solenoide ad un nucleo di rame uno di ferro. 



Nell'esempio ora dato s' è supposta costante la permeabilità del ferro 

 ed uguale a IO 3 . Di fatto essa è variabile in funzione del campo e poiché 

 il campo ha valori differenti sia col procedere del tempo che col mutar di- 

 stanza dall'asse del nucleo, sarà fi = f(t , g). Se ci mettiamo in condizioni 

 tali che il campo massimo esterno non superi il valore pel quale la permea- 

 bilità assume il valore massimo (p. e. pel ferro dolce da 2 a 3 unità cgs) 



la permeabilità media ( u 0 = ™ dt \ fxdS lungo tutta la sezione del nu- 



cleo, nei successivi periodi, si comprende che dovrà andare diminuendo ossia, 

 in tali condizioni il tempo periodico dovrà andare diminuendo col procedere 

 del tempo. Ma se il campo esterno, prodotto dalla l a mezza oscillazione, 

 è molto elevato in modo da dare valori bassi per la permeabilità, potrebbe 

 benissimo darsi che la permeabilità media, corrispondente ai primi periodi, 

 andasse aumentando e quindi andasse pure aumentando il tempo periodico. 

 In queste condizioni si devono esser trovati i sigg. Battelli e Magri (') 

 quando hanno visto sperimentalmente che il periodo delle oscillazioni elet- 

 triche smorzate, traverso un solenoide con anima di ferro, andava successiva- 

 mente crescendo. 



Nel caso che mancasse nel solenoide il nucleo conduttore, abbiamo visto 

 che la equazione (6) si riduce alla (9) che, quando sia trascurabile la resi- 

 stenza effettiva, dà per tempo periodico 



Per nucleo conduttore massiccio occupante tutto il solenoide si ha: 



Indicato con Ti il corrispondente tempo periodico e supposta, nonostante la 

 introduzione del nucleo, ancora trascurabile la resistenza effettiva, avremo: 



(17) 



^ = 0,0542 . 



T 0 = 2tt]/L ) C. 



1/2 = Li (l • 



V LfC 2 



mr 2 



per cui 



T 0 > T, 



(') Rendiconti Lincei, XV, 2° sera. 1906, pag. 397. 



