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tende a logc. Si ha quindi nel caso di tre rette al finito sollecitate nel 

 modo indicato 



pk r i/ Qì jr\ > r 1 1 / 1 _u 1 w 



e nel caso di una sola retta al finito q 2 e e tendenti all' infinito) 



W 2ttB(A — B) g q ^ 2/rB <? 2 



cioè la w 0 è nulla. 



Per c tendente all'infinito 



,x — c ve ,x-\-c n 



hm arct = — — ; lim arct — ! — = — 



z 2 s 2 



V QÌ QÌ / 



Inoltre per la simmetria del sistema è evidente che sull'asse delle & 

 dev'essere u = 0 ; perciò dev'essere U = 0 e quindi anche u 0 = 0. Si ha 

 quindi 



/c . p . x . pxz 1 



^ U " 2,r(A-B) arct 7 + 2^^- 



Dal caso di tre rette si può passare per limite anche a quello di due 

 sole rette sollecitate da pressioni eguali e contrarie. Immaginiamo infatti 

 che una delle rette (p. es. la x — — c) si allontani, e nello stesso tempo 

 diminuisca la pressione o trazione su di essa, mentre aumenta di altrettanto 

 la pressione sulla retta x = -{-c, cosicché sia sempre p } -j- p 2 = p , e che 

 la legge secondo la quale la retta si allontana sia tale che in ogni posi- 

 zione sia verificata la relazione p 1 e=p t Ci. Allora le condizioni dell'equi- 

 librio rigido sono sempre soddisfatte e in ogni posizione si avranno, invece 

 delle (2), le 



V v log \ — {p —p,) log \ — p, log -H + 



w 



2ttB(A — A) 



= ~ 2 n(K- B) [f ai ' Ct 7 _ {P ~ Pl) ai ' Ct ~T ~ Pl ai ' Ct Hr] + 



* Vpx (p—Pi) (x — c) pijx + d) 



2>tB [_ QÌ q\ 



Per Ci tendente all' infinito p x tende a 0 come — , cioè più rapidamente 

 di quello che tenda all' infinito log — che per c x grandissimo è eguale a 

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