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log — ; l'altro termine contenente nella io tende rapidamente a 0. Perchè 

 w si mantenga finita anche per c molto grande basta porre 



W = loo- c . 



2ttB(A — B) ° 



Analogamente nella forinola per u i termini in p x tendono a 0. Inoltre 

 per ragioni di simmetria sulla retta mediana x = - la u dev' essere la 



Li 



somma di due spostamenti eguali, dovuta a forze eguali e contrarie situate 

 a eguale distanza su lati opposti; perchè ciò sia dev'essere U = 0. Abbiamo 

 quindi per il caso di due strisce parallele, situate alla distanza c, e solle- 

 citate da forze eguali e contrarie, 



(5 



= pB _ pz^_ 



W 2/rB(A— B) g ^ 2ttB 



u 



p I - . x ,x — c~] . pz \~x x — c~\ 

 = - 2n(A - B) L arCt 7 ~ aVCt — J + 2nB L? " "?T"J ' 



Si comprende come la supposizione di un numero qualunque di striscie 

 di sollecitazione, in cui le pressioni e le distanze relative soddisfacciano alle 

 condizioni dell'equilibrio rigido, debba condurre a formole eguali, con un 

 corrispondente numero di termini. 



3. Dalle formole per gli spostamenti si passa facilmente a quelle per 

 la dilatazione e per le componenti della tensione. Per il caso di una sola 

 retta, indicando con 6 la dilatazione e con t u t 33 t ìZ le componenti dalla 

 tensione nel piano xz, è 



(6) "--^(A-B)^ 



, 1 = _ (A _ 2B )»-2B^^ 



(7) ^ 33 = _ (A _ 2B )*_2Bf = ^ 



2pxz- 



7TQ i 



Le (7) dicono che in questo caso, e quindi anche nel caso di un nu- 

 mero qualunque di rette sollecitato, in cui si avrebbe un corrispondente 

 numero di termini analoghi, le tensioni sono indipendenti dalle proprietà 

 elastiche del corpo, e che quindi si trasmettono in una massa eterogenea 



