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e si può quindi ripetere la conclusione che esiste un compenso, almeno par- 

 ziale (ma che può essere completato da condizioni superficiali), fra il difetto 

 esterno di massa da un lato, e l'eccesso dall'altro lato della mediana, con 

 una corrispondente condensazione o dilatazione profonda. 



La u si annulla sulla superfìcie in tutti i punti esterni alla zona 

 compresa fra le rette sollecitate ; nella zomi stessa è costante ed eguale a 

 A 



— oTÀ ' s * ^ a c *°® uno scorrimento traslatorio dalla retta soggetta 



2(A r>) 



a pressione verso la retta soggetta a trazione. 



Fig. 2. 



La u si annulla anche su una curva che si estende in profondità senza 

 toccare l'asse delle x e che, costrutta per punti, si presenta come nella 

 (figura 2). Essa interseca l'asse mediano nel punto A, dove anche tv = 0. 

 Questo punto è quindi un centro attorno al quale la massa ruota. 



La « è positiva cioè da 0 a 1, nello spazio profondo chiuso da questa 

 curva, negativa in tutto lo spazio esterno, compresa la zona presso la su- 

 perficie. La w è positiva, cioè verso il basso, nella zona verso il punto 0, 

 negativa, cioè verso l'alto, nella zona verso il punto 1: il senso della rotazione 

 attorno al punto A è quindi quello indicato dalle frecce nella figura. 



5. Le formole (5) si prestano facilmente al calcolo numerico. Ponendo 

 per A e B i loro valori in termini di E e /tt, e ponendo n = \ esse si ri- 

 ducono alla forma 



810 5'w = sen 2<p - 2gT| + [j~ sen 2g>' — 2$)'~| 



810 — io — (6 log cos (f -f- cos 2g>) — — - (6 log cos <p' -f- cos 2g>') 



TC TC 



dove l'angolo ip è l'angolo co espresso in gradi, e dove si è passato dai Ioga- 



