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riconducendo con una semplice osservazione l'equazione da cui dipende la 

 funzione di corrente a quella della propagazione del calore in un filo. 



Oggetto della presente Nota è l'esposizione di questo semplice risultato 

 con cui si determina la funzione di corrente, quindi il moto lento provocato 

 dalla sfera nel liquido e la resistenza da essa sopportata. Mi propongo di 

 discutere in seguito i risultati relativi al moto della sfera pesante nel li- 

 quido viscoso. 



1. Le equazioni generali del moto dei fluidi viscosi incomprimibili, 

 soggetti a forze conservative, sono (') 



f dio 1) / TT p\ , * 



(21 ^ + ^ + ^ = 0 , 



v ' "òx ~òy 1)Z 



ove 



d l) . ~ò . l) . 1> 

 — = — -f- u — + v — -f- w — , 



essendo u , v , w le componenti della velocità del fluido relative agli assi 

 rissi x , y , & ; U il potenziale delle forze, p la pressione, q la densità del 

 fluido e v il coefficiente cinematico di viscosità (quoziente del coefficiente 

 di viscosità od attrito interno k per la densità q del fluido). Gli sforzi spe- 

 cifici dipendono dalle caratteristiche della deformazione secondo le note 

 formule 



Nel caso di moti « lenti » , cioè tali che si possano trascurare i qua- 

 drati ed i prodotti di u , v , w e loro derivate, le (1) assumono la forma 

 più semplice 



(') Vedi per es. Bassct, op. cit., oppure le belle Legons sur la viscosité des liquides 

 et des gaz, del sig. M. Brillouin, Paris, 1907. 



