Si osservi inoltre che 



e ricordando che per le (13) è 

 risulta 



^ (f l 7 2 i v (i + fi % - 8 °r v,(i) * • 



Abbiamo così finalmente per la resistenza 



ó Jo yt — t 



(26) ^ 

 — iT" X v 1 v + ? j e * - ™ 9 J. w« se ° * **■ 



Per V = 0 essa si riduce, quando il liquido sia inizialmente in quiete, 

 all' ultimo termine, che rappresenta manifestamente la spinta idrostatica do- 

 vuta al campo di forza agente sul sistema. 



Se il liquido non è soggetto a forze esterne, ove si supponga V costante 

 e t "abbastanza grande, perchè il moto sia divenuto sensibilmente stazionario, 

 si è ricondotti alla nota formula di Stokes 



Z = 6nakY. 



Conoscendo la resistenza che la sfera incontra nel suo movimento, è 

 naturale il proporsi lo studio del moto della sfera nel liquido, supposto che 

 la sfera ed il liquido siano soggetti alla gravità. Ma di ciò in una pros- 

 sima Nota. 



Meccanica. — Interpretazione dell'equazione funzionale che 

 regge la caduta di una sfera, in un liquido viscoso. Nota del 

 prof. G. Picciati, presentata dal Corrispondente T. Levi-Civita. 



Questa Nota sarà pubblicata nel prossimo fascicolo. 



