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conduttore di resistenza q , dappoiché il passaggio della corrente accompagna 

 anche con la scintilla la totale variazione del flusso secondario, la quantità 



MI 



osservata Q sarebbe eguale a — r 1 — , cosicché si potrebbe dalla sua misura 



r + Q 



ricavare il valore di q. 



Non avendo però, in realtà, alcun significato la resistenza così definita, 

 sarà certo più utile calcolare Q partendo dalla forinola (2) e confrontarla 

 con il valore che dà l'esperienza; si potrà dal confronto dedurre elementi 

 interessanti sull'applicabilità della (1) al regime dinamico in queste con- 

 dizioni. Sulle ricerche da me eseguite a questo scopo riferisco nella pre- 

 sente Nota. 



3. La equazione (2) può mettersi sotto la forma 



L i ili _ 

 ri 2 -\- ai -f- b 



nella quale le variabili sono interamente separate; sarà ancora: 



L i 2 di . , 



= — idt 



r i 2 -f- ai -\-b 



e quindi, indicando con Q la quantità di elettricità che traversa il circuito 

 tra i valori I 2 e zero di i, 



Q = L Ch f ' di 



>o r i 2 -\~ a i -f- b 



Si osservi intanto che se — « e — /? sono le radici del trinomio ri 2 -f- 

 a i -f- b eguagliato a zero, si ha 



i 2 ai 8 i 



r i 2 -{- a i -J- b a — § r(i-\-a) a — /S r (i -f- p) 



e quindi 



i 2 di L 



a C idi L 3 C idi 



Ti )~, — ^ \~i — 7 + COSt. 



— BJi-\-a r a — 8Ji-\-B 



Jri 2 -\-ai-\-b r a — 8 J i -\- a r a — 8 J 8 



Eseguendo le integrazioni del secondo membro e limitando tra zero e I 2 

 avremo dunque 



£ (« - 8) Q = (« - 3) h ~ a 2 log I ^ + 8 2 log 



ovvero 



(4) Q = \ U, - * log + " + log h±n . 



r[_ a — 8 a ce — p P _ 



Questa forinola, conoscendo i valori di I 2 , di r ed L , e delle costanti a e b 

 della scintilla, permetterà quindi di calcolare Q. 



