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quelli della collimazione calcolati in modo che le incognite A e C risultino 

 in tempo come naturalmente è richiesto per Jt. 



Qualunque siano le a e le à, teoricamente, salvo casi specialissimi le 

 tre incognite vengono determinate, ma praticamente e per gli errori dell'os- 

 servare e per i limiti delle approssimazioni numeriche la cosa è ben diversa. 

 Di solito si osservano due stelle polari, una in culminazione superiore ed 

 ima in culminazione inferiore insieme con una terza stella non polare; però 

 è frequentissimo il caso che pur seguendo questa norma non si riesca ad 

 ottenere una sicura risoluzione del sistema: le condizioni alle quali devono 

 soddisfare le tre stelle sono più restrittive. 



Sia « 2 <?2 la polare culminante inferiormente, allora le tre equazioni, 

 quando si segua il metodo di Meyer, assumono la forma 



Ml ^^ + sen ^-^ A + sec^,C 



Mo = Jt 



M 3 = Jt 4- 



COS ài 



sen((p -J- ó 2 ) 



cos ó 2 



sen((p — ó 3 ) 

 cos <?■> 



A — sec ó 2 C 



A -f- sec ó 3 C , 



e la precisione maggiore o minore del sistema viene data dal valore asso- 

 luto maggiore o minore del determinante 



J 



sen((jp — ói) 

 cos d\ 



sen(</> -j- ó 2 ) 

 cos ó 2 



sen(<y — ó 3 ) 

 cos ó 3 



sec 

 sec à 2 

 sec ó 3 



Se sciogliamo i seni di archi somma o differenza ed effettuiamo la di- 

 visione dei coseni, che sono al denominatore, abbiamo 



J = 



1 sen tp — cos (p tg J\ sec d x 

 1 sen (p -j- cos y> tg ó 2 — sec ó 2 

 1 sen g> — cos g> tg ó 3 sec ó 3 



e sottraendo dalla seconda colonna la prima moltiplicata per sen <p e mol- 

 tiplicando successivamente la seconda linea e la seconda colonna per — 1 



J = 



1 cos (f tg d , sec ài 

 — 1 cos (p tg ó 2 sec ò 2 

 1 cos (p tg ó 3 sec ó 3 



