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essi quando fosse noto l'altro. Se fosse dato r x , converrebbe risolvere la 

 detta relazione per via di approssimazione; metodo spedito e anche suffi- 

 ciente per raggiungere l'esattezza che si desidera. 



E facile vedere che tutti i raggi i quali soddisfano alla condizione che 

 = 0 e # s = 90° si trovano sopra un piano, che è la sezione principale 

 del cristallo normale al piano riflettente e data nella fig. 3 dal diametro 

 /AZ/. Abbiamo così due luoghi dei raggi ordinari soddisfacenti alla condi- 

 zione che il rapporto 



tag q 



—2 — = costante , 

 tag* 



il cono di secondo grado e la sezione principale normale al piano riflettente. 



Se anche in questo caso speciale l'onda ordinaria e straordinaria saranno 

 normali all'asse ottico e quindi r 1 = r ì = r 0 , ricaveremo dalla (13) di 

 nuovo la nota espressione 



cos (i 0 -f- r 0 ) __ , 



COS (i 0 — 7*0 ) ' 



nella quale r 0 è l'unica incognita, essendo misurabili i 0 e K. Anche proce- 

 dendo con il raggio ordinario lungo la sezione principale, si cadrà nell'asse 

 ottico, e il criterio per riconoscere ciò sarà analogo a quello che si è veduto 

 per passare nell'asse ottico seguendo col raggio ordinario il cono di secondo 

 grado. 



Se infatti si scrivesse la relazione 13 semplicemente così 



cos(? + n) _ 

 cos (i — ri) 2 



si otterrebbe per r[ un valore differente di r x e un indice ri sempre mag- 

 giore o minore di o finché il raggio ordinario non cada nell'asse ottico. 

 Sicché, quando ciò avvenga, l' indice avrà o un valore massimo o un valore 

 minimo. 



3) Il raggio ordinario coincide con l'asse ottico. Questo terzo caso 

 speciale è stato esaurito nei due casi precedenti. 



4) L'angolo di incidenza è l'angolo di polarizzazione e la devia- 

 zione polarizzatrice q+ è nulla, essendo tag & x diversa di zero. In questo caso 

 l'espressione dell'azimut uniradiale d 



tag Qì = — cos (i ¥ -f- r + ) tag 



ci dice che deve essere i+ -f- r+ — 90°, vale a dire che il raggio riflesso è 

 normale al raggio ordinario rifratto, ossia il piano polare pp, fig. 2, dell'onda 

 straordinaria passa per il raggio ordinario. Se vi è un piano di incidenza, 

 che soddisfa a questa condizione, ve ne devono essere due che si trovano 

 simmetricamente disposte rispetto alla sezione principale IAZI; ossia questo 



