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solidamente insufficiente, quando cioè il piano è normale all'asse ottico. In 

 questo caso infatti i piani di incidenza sono tutti egualmente situati rispetto 

 all'asse ottico, sono le sezioni principali; cosicché la scelta si restringe a 

 un solo piano di incidenza. Quivi non è possibile un raggio incidente incli- 

 nato verso il piano riflettente, al quale corrisponda un raggio rifratto avente 

 la direzione dell'asse ottico. E non è nemmeno possibile un angolo di pola- 

 rizzazione tale, che il piano polare dell'onda straordinaria passi pel raggio 

 ordinario. Vedremo però che anche questo caso sfavorevole si presta ad una 

 soluzione, ma approssimata. 



Una sezione molto favorevole è allorquando essa è parallela all'asse ot- 

 tico. Nel piano di incidenza normale all'asse ottico, l'angolo di polarizzazione 

 avviene appunto in guisa che il piano polare dell'onda straordinaria passa 

 pel raggio ordinario. Per esso vale i# -\-r+ = 90° ; ed è sufficiente tanto 

 per la diretta determinazione di o, quanto per la determinazione dell'asse 

 ottico. Di più in questo piano di incidenza per un qualsiasi valore di i sono 

 gli angoli di polarizzazione == 90° e # 2 == 180°; onde si ha tag s l = oc , 

 tag Qi = co , tag £ 2 = 0 , tag q 2 = 0 e di più tag z 2 = 0 . Per conseguenza 

 sarà rigorosamente : 



tag? N cos(e + r,) 



tlT^-M cos(,-r 1 ) =Kl (C0StaDt6); 



e sostituendo i valori di N ed M : 



sen(/-f-r 2 ) ^ tag (/ + r, > 

 sen (i — r 2 ) 1 tag (i — r j ) 



Quivi Ti è noto essendo o sen t x = sen i. L'indice r z che da questa equa- 

 zione si ricaverà, è misurato normalmente all'asse ottico, onde si avrà 

 senz'altro e sen r 2 = sen %. 



In una prossima Nota tratterò dei cristalli a due binormali, e in una 

 terza Nota riporterò alcuni dati sperimentali. 



Eendiconti. 1907, Voi. XVI, 2° Sem. 



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