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ed i potenziali analoghi relativi alle altre due direzioni degli assi B„ , C n , 

 B;, , Gb . 



Questi potenziali ritardati di 1° e 2° ordine hanno fra loro relazioni 

 analoghe a quelle che esistono fra gli ordinari potenziali newtoniani armo- 

 nici e Inarmonici. Difatti essi soddisfanno alle seguenti equazioni a derivate 

 parziali : 



(D? — a 2 J 2 ) A a = 4rta 2 X , (D; — b*J 2 ) A 6 = 47tb*X 

 a*J 2 A„ == A a , b*J t A 6 = A b 



e quindi 



(D? — a 2 J 2 ) J 2 J a = 4:7iX 



(D z t — b*J t ) J 2 A b = 4ttX , ecc., 



nelle quali i valori delle X,Y,Z devono ritenersi nulli fuori dei campi S. 



Da queste forinole e da considerazioni analoghe a quelle svolte nel 

 paragrafo secondo della mia Nota Sulla propagazione delle onde nei messi 

 isotropi (') risulta subito ehe se noi consideriamo il movimento vibratorio 

 rappresentato dalle formole 



Art Ui 



1 (D(A a — 

 lx' \ ~òx' 



Ab) , 

 T" 



D(B a — 



V 



B 6 ) + 



l(G a - 



Cb)J 



(10) 4/ry, 



~ò (l(A a — 

 ~òy' { ~òx' 



Ab) + 



D(B a — 



V 



Bb) + 



D(C a - 



C 6 )) 

 ) 



4:7TWl 



1 \l(k a — 



Ab) + 





Bb) + 



~ò(G a — 





1)2' { lx' 







C 6 )| 



le equazioni (3) risulteranno identicamente soddisfatte in tutto lo spazio. 



Per soddisfare anche alle altre condizioni relative alle superficie, con- 

 viene considerare un altro movimento. Costruiamo i potenziali ritardati di 

 1° ordine di superficie 



~òv lv Iv.Ja r 



1)2 w ly~] dr ( f [~~ w lx n lz~\ dt 



Jb r 



T JtL ?» ?»Ji> r Jt|_ Di' 



Di questi potenziali il primo <p soddisfa alla equazione 



(D? — a*j % ) sp, = 0 



(') Atti della E. Acc. di Torino, 1905. 



