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zione secondo la normale v ed il viaggio vettore r, Ora se in questa forinola 

 dopo aver diviso per a- facciamo crescere a indefinitamente troviamo: 



lim e = 0 , 



cioè il mezzo si comporta come incomprensibile. Ciò era prevedibile; ma è 

 interessante notare che si ha anche : 



lim a 2 6 = quantità finita. 



Perciò anche le (13). cioè le espressioni delle pressioni, conservano un 

 significato. 



Chiamando Sì questa quantità finita limite del prodotto a 2 6, si ha: 



Questo limite dipende quindi dai valori delle X, T, Z, ... V, W, nel tempo t. 



Considerazioni analoghe si potrebbero fare quando invece del problema 

 di Maxwell si studiasse il problema generale del movimento vibratorio in 

 mezzo indefinito come quello ora immaginato. Le forinole precedenti varreb- 

 bero ancora, quando si mutasse segno alle componenti delle forze di massa 

 e superficiali, e si troverebbe che le equazioni del movimento di questo 

 mezzo limite, come possiamo chiamarlo, sarebbero le seguenti: 



2b 2 f(u-— + V — — + W^-— ) 

 Jr \ ~òn ~òx ~òn ~òy ' In ~òz / 



dx — 



~ò 2 u 



~ò 2 w 

 Dt 2 



b 2 J 2 v 



b 2 J 2 u 



b 2 J 2 w 



e le componenti di pressione: 



