﻿È da ritenere invece che il fatto osservato dipenda dall' allungamento 

 del cammino della scarica per la deviazione che dal cammino primitivo 

 questa subisce per 1' azione delle forze elettromagnetiche ( ! ). 



Per esaminare l' influenza che ha il mutamento di forma della scarica 

 prodotta dal forte campo magnetico sulla quantità di elettricità che passa, 

 anziché ridurre le superficie fra le quali potevano scoccare le scintille ai 

 soli dischetti di platino, lasciai scoperte le intere palle di ottone del micro- 

 metro e poi tolsi anche queste, lasciando le sole asticciuole di esso scoperte 

 completamente. Così la scarica non era più obbligata a partire dalle sole 

 superficie di platino affacciate, ma poteva avvenire fra altri punti posti a 

 più grande distanza fra loro, e nel forte campo magnetico poteva quindi ancor 

 più crescere la lunghezza dell' arco di scarica. 



Nelle due tabelle III e IV seguenti sono indicati i tempi T" e T in 

 secondi che intercedevano tra due scariche successive col campo dell' elettro- 

 calamita o senza, con le tre qualità di elettrodi sopradetti e nel caso che 

 nel circuito era introdotto la resistenza di 10 cm. Nel caso che tale resi- 

 stenza era di 50 cm. non poterono farsi misure cogli elettrodi ridotti alle 

 sole asticciuole, perchè in tal caso si avevano scariche poco nudrite e che 

 si succedevano così rapidamente da non potersi contare. 



Tabella III. Tabella IV. 



Ì = 50,B^ 



:36,D=10 



R 



= 10 



,B = 



= 36 , 



D = 



10 



Palle 

 paraffinate 



Palle 

 scoperte 



Palle 

 paraffinate 



Palle 

 scoperte 



Punte 

 scoperte 



T 



T 



T 



r 



T 



T" 



T 



r 



T 



rjv 



4 



3 



6.40 



3.22 



5 



4,36 



9.33 



6.20 



3.10 



1.25 



4 



3.05 



6 



2.90 



5.16 



4.29 



9.66 



6.40 



2.73 



1.25 



4 



3.10 



6 



2.90 



5.16 



4.21 



10 



7 



2.90 



1.25 



4 



3 



6.20 



2.80 



5 



4.36 



9.66 



6.80 



2.73 



1.25 



3.87 



3 



6 



2.90 



5.16 



4.12 



10 



6.40 



3 



1.25 



3.82 



2.90 



5.80 



2.90 



5 



4.29 



9.66 



6.60 



3 



1.25 



3.87 



3.10 



6 



2.80 



4.92 



4.21 



10 



6.20 



2.73 



1.25 



3.82 



3.10 



Me 



die 





5 



4.18 



Me< 



lie 







3.92 



3.03 



6.06 



2.92 



5.05 



4.25 



9.76 



6.51 



2.88 



1.25 



T 



T — 



L.29 



T 



T ~ 



2.07 



T 



r — 



1.19 



T 



T' ~ 



1.48 



T 



T — 



2.30 



(!) In confermità di questo concetto volli esaminare se nel caso che la scarica fosse 

 costretta a percorrere presso a poco ristesso cammino rettilineo tanto col campo del- 



Ekndiconti. 1896, Vol. V, 2° Sem. 23 



