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paraît-il, de frapper quelques petits coups sur le long tube pour 

 provoquer la chute du mercure jusqu'à la hauteur normale. 



Nous croyons qu'il n'est pas inutile de proposer un autre mode 

 d'explication, fondé sur la compressibilité ou plutôt sur la détente 

 des liquides dans des conditions particulières. 



Rappelons qu'en 1791, John Canton prouva nettement la com- 

 pressibilité des liquides en opérant comme suit : il prit un ballon 

 de verre auquel était soudé un tube capillaire, le remplit d'eau, 

 ainsi qu'une portion du tube, et chauffa le liquide de manière qu'il 

 arrivât jusqu'à l'extrémité effilée du tube. Il scella alors cette 

 extrémité en la fondant au chalumeau ; de cette façon, le liquide, 

 après s'être contracté par le refroidissement, ne fut plus soumis à 

 la pression de l'atmosphère. Canton renferma avec soin le ballon 

 dans un récipient dont la partie supérieure était traversée par le 

 tube capillaire ; après avoir fait le vide dans le récipient, il y laissa 

 rentrer l'air au moment où il brisa l'extrémité du tube. De cette 

 manière, le liquide fut soumis à la pression atmosphérique sans 

 qu'on pût invoquer un changement de capacité du ballon; le 

 niveau baissa, et par la quantité dont le volume du liquide avait 

 diminué, le physicien anglais put déduire le coefficient de com- 

 pressibilité de l'eau pour 1 atmosphère. 



Si le ballon avait contenu un corps élastique de forme ellip- 

 soïdale, il est certain que l'action soudaine de la pression atmo- 

 sphérique aurait aplati davantage le corps en question. 



Réciproquement, si un liquide d'abord soumis à la pression de 

 l'atmosphère est ensuite soustrait en tout ou en partie à cette 

 influence, le volume du liquide augmentera plus ou moins, et 

 l'élasticité intérieure y diminuera; nous avons pu démontrer ce 

 fait à propos de l'expérience inverse de celle du tonneau de 

 Pascal (*). 



Cela étant, revenons au long tube rempli de mercure, et voyons 

 comment varie la pression supportée par le liquide à différentes 

 hauteurs au-dessus du niveau dans la cuvette. Soit une tranche 

 horizontale de mercure placée à une hauteur h, par exemple, 

 au-dessus du niveau dans la capsule. Il est évident que la pres- 

 sion x de cette tranche, augmentée du poids hb de la colonne de 



(*) Bullet. de l'Acad. roy. de Belg. (séance du mois d'août 1900, p. 611). 



