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mercure de section égale à l'unité et de densité b, doit être égale à 

 la pression P de l'air atmosphérique. On a donc : 



x = P-hb, 



formule qui montre bien que la pression x diminue constamment 

 à mesure que h augmente, et s'annule pour h — la hauteur baro- 

 métrique observée au moment de l'expérience. 



En nous appuyant sur la réciproque de l'expérience de Canton, 

 nous devons donc conclure que le mercure soulevé dans le tube 

 augmente très légèrement de volume, mais de plus en plus à 

 mesure que la pression x diminue. Il s'ensuit que si l'on imagine à 

 différentes hauteurs un même poids de mercure, le volume de ce 

 poids ira en augmentant, très peu il est vrai, lorsque la hauteur 

 augmentera. Nous devons donc admettre que les particules 

 s'écartent entre elles d'autant plus sensiblement qu'elles sont plus 

 élevées; par conséquent, même si l'on peut faire abstraction de 

 leffet de la pression atmosphérique qui s'exerce sur toute 

 1 étendue de la paroi extérieure du tube, les particules de mercure 

 doivent s'engager avec d'autant plus d'énergie entre les molécules 

 de la couche superficielle intérieure du verre, que la tranche 

 considérée est plus éloignée du mercure dans la cuvette. 



Il n'est pas inutile de nous demander ce qui provoque l'écarte- 

 ment des molécules au-dessus de la tranche où la pression x est 

 nulle : c'est le poids même des diverses tranches suspendues, 

 poids en vertu duquel les particules sont d'autant plus fortement 

 écartées entre elles qu'elles appartiennent à des tranches plus 

 élevées. C'est là un véritable état de traction dont nous avons 

 donné une série d'exemples dans nos recherches antérieures. 



Si les considérations qui précèdent sont bien fondées, elles font 

 comprendre le peu de stabilité de toute la colonne de mercure qui 

 s élève au-dessus de la hauteur normale du baromètre; en effet, 

 de petits ébranlements imprimés à la niasse suffisent pour modifier 

 'arrangement moléculaire des tranches consécutives et faire 

 cesser l'élasticité de traction qui s'y était développée à un degré 

 de plus en plus marqué. 



Quant au ménisque concave dont Biot affirme la possibilité au 

 sommet d'une colonne de mercure, nous n'avons pu nous assurer 

 ^e jamais un constructeur de baromètres l'ait observé, soit à la 

 température ordinaire, soit à une température suffisamment élevée. 



