La théorie de l'aimantation fondée par Poisson sur ces hypo- 

 thèses est loin d'être irréprochable ; plus d'un raisonnement 

 essentiel manque de rigueur ou pèche contre l'exactitude (*) ; 

 mais ces défauts, auxquels il a été possible de remédier plus tard, 

 ne doivent point faire oublier les résultats d'une importance capi- 

 tale que le grand théoricien a définitivement introduits dans la 

 science; rappelons quelques-uns de ces résultats, dont nous 

 aurons à faire usage dans la suite : 



Soit du un élément de volume découpé dans un aimant quel- 

 conque; si, sur une droite, dirigée comme l'axe magnétique de cet 

 élément, nous portons une longueur égale au quotient de son 

 moment magnétique par son volume, nous obtenons une grandeur 

 dirigée qui est Y i identité <V aimantation en un point de l'élément dw; 

 M est cette grandeur et A, B, C en sont les composantes. 



Les composantes X, Y, Z du champ magnétique, en un point 

 (x, y, z) extérieur à l'aimant, sont données par les formules 



x - - ^ *--!!, z - - ^ 



bx by ' bz 



Fêtant la fonction potentielle magnétique de l'aimant; cette fonc- 

 tion est définie par l'égalité : 



(1) + + 



{x v y v z,) étant un point de l'élément dw v 

 A v &v c n les composantes de l'aimantation en ce point, 

 r la distance des deux points (x, g, z) et (x v y v z x ) 

 et l'intégration s'étendant à l'aimant tout entier. 

 ^ Cette fonction potentielle est identique à celle qui proviendrait 

 d'une distribution fictive de fluide magnétique, distribution ayant 

 pour densité, en chaque point {x, y, z) de la masse de l'aimant, 



