et, en chaque point de la surface de l'aimant, où N f . est la normale 

 dirigée vers l'intérieur de l'aimant, ayant pour densité superfi- 



(3) a = - [A cos (N t -, x) + B cos (N., y) + C cos (N., 0)]. 

 En chaque point intérieur à l'aimant, on a 



En chaque point de la surface de l'aimant, on a 



^ + ^ = ~ 4tto- = 4tt [A cos (N,., a;) + B cos (N,, y) + C cos (N,-, < 



Si un corps parfaitement doux est soumis à l'influence d'un 

 aimant, il s'aimante à son tour de telle sorte que les composantes 

 de l'aimantation en chaque point (x, y, z) de l'aimant soient liées 

 par les égalités suivantes à la fonction potentielle de l'aimanta- 

 tion tant inductrice qu'induite : 



(6) 4_-xj>T, b C = -K b ^. 



bx by bz 



Dans ces égalités, est une quantité, constante pour un corps 

 donné, à une température donnée; on lui donne le nom de coeffi- 

 cient d'aimantation du corps. 



Ce point de départ suffit à mettre complètement en équations le 

 problème de l'aimantation par influence sur les corps dénués de 

 force coercitive. 



Ces divers résultats, nous l'avons dit, sont demeurés acquis à la 

 science; seules, les égalités (6) ont été modifiées; pour rendre 

 compte des divers phénomènes présentés par les corps fortement 

 magnétiques, tels que le fer doux, et, en particulier, du phénomène 

 Ûe la sat «ration, G. Kirchhoff a proposé (*; de remplacer le coeffi- 



\] J. Kirchhoff, Ueber den , 

 ^nders von weichem Eisen (I 



