ment à une théorie identique, dans ses conclusions essentielles, à 

 celle de Poisson. „ 



Au lieu d'imaginer un aimant comme un amas de particules 

 magnétiques également chargées de fluide boréal et de fluide 

 austral, et noyées dans un milieu imperméable aux fluides magné- 

 tiques, Sir VV. Thomson traite cet aimant comme un corps continu 

 dont les propriétés dépendent de la valeur prise, en chaque point, 

 par une certaine grandeur dirigée, l'intensité d'aimantation; les 

 hypothèses fondamentales qui caractérisent cette grandeur dans 

 les aimants, en général, et dans les corps dénués de force coerci- 

 tive, en particulier, sont équivalentes aux diverses égalités que 

 nous venons d'écrire. Cette manière de traiter les aimants est 

 aujourd'hui généralement admise; elle rend plus aisés et plus 

 élégants les développements de la théorie du magnétisme, en 

 même temps qu'elle satisfait davantage notre désir de rendre les 

 hypothèses physiques indépendantes de toute supposition sur 

 l'existence ou les propriétés des molécules. 



11 est, dans l'étude du magnétisme, un point spécial qui a 

 certainement influé sur la théorie des diélectriques et qui, en 

 particulier, a contribué à faire adopter cette idée de Faraday que 

 l'éther, vide de toute matière pondérable, est doué de propriétés 

 diélectriques. Ce point, c'est l'étude des corps diamagnétiques. 



Faraday a reconnu qu'un barreau de bismuth prenait, en chaque 

 point, une aimantation dirigée non pas comme le champ magné- 

 tique, mais en sens inverse de ce champ; le bismuth est 

 «wmagnétigue. 



Au premier abord, le diamagnétisme semble difficilement 

 compatible avec la théorie du magnétisme imaginée par Poisson; 

 les corpuscules magnétiques ne peuvent s'aimanter que dans la 

 direction du champ. La contradiction se dissipe si l'on admet une 

 hypothèse émise par Edmond Becquerel (*). 



Selon cette hypothèse, tous les corps, même le bismuth, seraient 

 magnétiques; mais l'éther, privé de toute autre matière, serait, lui 

 aussi, magnétique; dans ces conditions, les corps que nous 

 nommons magnétiques seraient des corps plus magnétiques que 



H^uf^v v d v BeCqUere1 ' De laction dtl Magnétisme sur tous les corps (Comptes 



