deurs non dirigées suffisaient à définir la distribution électrique 

 sur un corps; ces deux grandeurs étaient la densité électrique 

 solide a en chaque point intérieur au corps et la d.cn.<it-' électrique 

 superficielle I en chaque point de la surface du corps ; encore les 

 fondateurs de l'électrostatique ramenaient-ils cette notion-ci à 

 celle-là ; ils regardaient la surface du corps comme portant une 

 couche électrique très mince, mais non pas infiniment mince. 



Plus tard l'étude des chutes brusques de niveau potentiel au 

 contact de deux conducteurs différents conduisit à introduire une 

 troisième grandeur non dirigée, irréductible aux précédentes, le 

 moment d'une ,1, >,,!,!,■ r<»irh<> en chaque point de la surface de con- 

 tact des deux conducteurs. 



Ces trois espèces de grandeurs ne suffisent plus à représenter 

 complètement la distribution électrique sur un système lorsque ce 

 système renferme des corps mauvais conducteurs ; pour parfaire 

 la représentation d'un semblable système, il faut faire usage d'une 

 grandeur nouvelle, grandeur dirigée qui est affectée à chaque 

 point d'un corps diélectrique et que l'on nomme l'intensité de pola- 

 risation en ce point. 



Un corps diélectrique est donc un corps qui présente en chaque 

 point une intensité de polarisation, définie en grandeur et en direc- 

 tion, comme un corps magnétique est un corps qui présente en 

 chaque point une intensité d'aimantation, définie en grandeur et 

 >n ; les hypothèses élémentaires auxquelles on soumet 

 l'intensité de polarisation sont, d'ailleurs, calquées sur les hypo- 

 thèses élémentaires qui caractérisent l'intensité d'aimantation ; 

 une seule hypothèse, essentielle il est vrai, est propre à l'intensité 

 de polarisation ; cette hypothèse, à laquelle on est nécessairement 

 conduit par la manière dont Faraday et ses successeurs ont repré- 

 senté la constitution des diélectriques, est la suivante : 



Un élément diélectrique, de volume du), dont l'intensité de polar i- 

 " !""■<'' '-y»i'osanfr, a, B, G, exerce sur une charge éleeirnpie, 



égales l'une à u, l'autre a — u, placées' \a première »n un point M 

 de l élément chu, la seconde en un point M' du même clément, dételle 

 sorte que la direction M'M soit celle de la polarisation et que l'on ait 



u. MM' = (A 2 + B 2 + G 2 )* dw. 



