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Supposons qu'un ensemble de corps électrisés soit placé dans 

 l'espace et soit 



leur fonction potentielle. En un point quelconque (x, y, z) extérieur 

 aux conducteurs électrisés, ou intérieur à l'un d'entre eux, une 

 charge électrique u subit une action dont les composantes sont 

 uX, uY,uZetl'ona 



(10) Y--e£, Z--.& 



y ' bx' by ' bz 



Imaginons maintenant un ensemble de corps diélectriques pola- 

 risés; soient dw 1 un élément diélectrique, f>„ y v un point de 

 cet élément, et A x , B lt Gj, les composantes de la polarisation au 

 point (a? lt y x , «J. 



formule où l'intégration s'étend à l'ensemble des diélectriques 

 polarisés, définit, au point (x, y, z), la fonction potentielle de cet 

 ensemble. Dans cette formule (11), qui rappelle exactement 

 l'expression (1) de la fonction potentielle magnétique, r est la 

 distance mutuelle des deux points (x, y, z), (x v y v zj. 



Le champ électrostatique créé, au point (x, y, z), par les diélec- 

 triques, a pour composantes 



La fonction potentielle V, définie par l'égalité (11), est identique 

 à la fonction potentielle électrostatique que définit la formule ^) 

 appliquée à une certaine distribution électrique fictive; en cette 



