correspondent deux densités électriques superficielles : une den- 

 sité réelle Y et une densité fictive E; aux égalités (16) et (21), nous 

 pouvons joindre l'égalité bien connue 



oV . bV 



= - 4ttI 



ainsi que l'égalité 



qui découle de la condition (17); nous obtenons ainsi l'égalité 



A la surface de contact d'un conducteur et d'un diélectrique,la 

 densité de la couche électrique réelle I est à la densité de la couche 



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du diélectrique. 



Les formules et les théorèmes que nous venons de passer rapi- 

 dement en revue permettent de mettre en équations et de traiter 

 les problèmes que soulève l'étude des diélectriques. Deux de ces 

 problèmes joueront un grand rôle dans les discussions qui vont 

 suivre; il importe donc d'en rappeler en quelques mots la solution. 



Le premier de ces problèmes concerne le condensateur. 



Imaginons un condensateur clos. En tout point de l'armature 

 interne, la somme (V + V) a la même valeur U lt tandis qu'en 

 tout point de l'armature externe, elle a la valeur U 0 . L'intervalle 

 compris entre les deux armatures est occupé en entier par un 

 diélectrique homogène D dont F est le coefficient de polarisation. 

 On démontre sans peine que, dans ces conditions, l'armature 

 interne se couvre d'une charge électrique réelle Q donnée par la 

 formule 



(i>4) 



4îreF 1 Z + (1 + 4-TreFj E = 0. 



électrique fictive E dans un rapport 



A étant une quantité qui dépend uniquement de la forme géo- 



