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La considération du second problème s'impose de la manière la 

 plus stricte du moment que l'on regarde l'éther comme susceptible 

 de polarisation diélectrique. 



L'électrostatique tout entière est construite en supposant que 

 les corps conducteurs ou diélectriques sont isolés dans le vide 

 absolu ; si l'on admet l'hypothèse dont nous venons de parler, une 

 telle électrostatique est une pure abstraction, incapable de donner 

 une image de la réalité ; mais, par une circonstance heureuse, on 

 peut très simplement transformer cette électrostatique en une 

 autre où l'espace illimité, qui était vide en la première, se trouve 

 rempli par un éther homogène, incompressible et polarisable. 



Soit F 0 le coefficient de polarisation de ce milieu dans lequel 

 sont plongés les corps étudiés. Ces corps sont des conducteurs 

 homogènes chargés d'électricité et des diélectriques parfaitement 

 doux. Quelle sera la distribution électrique sur un tel système en 

 équilibre ? Quelles forces solliciteront les divers corps dont il se 

 compose ? 



La règle suivante réduit à l'électrostatique classique la solution 

 de ces questions : 



Remplacez V éther polarisable par le vide; à chaque corps conduc- 

 teur, laissez la charge électrique totale qu'il porte en réalité; à chaque 

 diélectrique, attribuez un coefficient de polarisation fictif cp, égal 

 à l'excès de son coefficient réel de polarisation F sur le coefficient 

 de polarisation F 0 de l'éther : 



( 27 ) qp = F — F 0 ; 



enfin, remplacez la constante e par une constante fictive 



1 + 4TreF 0 ' 



Vous obtiendrez un système fictif correspondant au système réel 

 gui a été donné. 



La distribution électrique sur les corps conducteurs sera la mente 

 dans le système fictif que dans le système réel. 



Les actions pondéromotrices seront les mêmes dans le système 

 fictif que dans le système réel. 



Quant à la polarisation en chaque point de l'un des corps diélee- 



