triques autre que ûéther, elle a la même direction dans le système 

 fictif et dans le système réel ; mais, pour obtenir sa grandeur dans 

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premier par f _ ^ • 



§ 4. L'idée particulière de Faraday 

 Des idées de Faraday sur la polarisation nous avons extrait 

 jusqu'ici ce qu'il y a de plus général, ce qui a donné naissance à 

 la théorie des diélectriques. Ces idées générales sont loin de repré- 

 senter, dans sa plénitude, la pensée de Faraday. Faraday profes- 

 sait, en outre, une opinion très particulière sur la relation qui 

 existe entre la charge électrique qui recouvre un conducteur 

 et la polarisation du milieu diélectrique dans lequel ce conducteur 

 est plongé. Cette opinion de Faraday n'avait point échappé à 

 Mossotti, qui l'avait adoptée; en revanche, elle semble n'avoir 

 frappé aucun physicien contemporain; Heinrich Hertz (*) a exposé 

 cette opinion, en observant qu'elle est un cas limite de la théorie 

 de Helmholtz, déjà signalé par ce grand physicien ; mais ni 

 Helmholtz, ni Hertz, ne l'ont attribuée à Faraday et à Mossotti. 



Pour qui lit Faraday avec une minutieuse attention, il est clair 

 qu'il admettait la loi suivante : 



Lorsqu'un nidi. n diélectrique se polarise sous l'action de conduc- 

 teurs éketrisés, en chaque point de la surface de contact d'un con- 

 ducteur et du diélectrique, la densité de la conclu ,y ; 

 î«t recouvre le diélectrique est égale et de signe contraire à la 

 densité de la cour!,, électrique réelle qui recouvre le conducteur : 



(29 ) E + Z = 0. 



* Lorsque j'emploie le mot charge dans son sens le plus simple, 

 écrit Faraday au D r Hare (**), j'entends qu'un corps peut être 



J*l Heinrich Hertz, Untersuchungen ilber die Aushreitung der eleHrischen 

 uT Einlei t*nde Uebersicht; Leipzig, 1892. - Traduit en français par 

 '£Tp aU (LA Lumière électrique, t. XLIV, pp. 285, 335 et 387; 1892). 



g^»«» 1 .JoD B m.yol.XXlIX,p. 108; 1840. - Expérimental Riches in 

 RICITT ' vo1 - H, p. 268; Londres, 1844). 



