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chargé de l'une ou de l'autre électricité, pourvu qu'on le considère 

 seulement en lui-même; mais j'admets qu'une telle charge ne 

 saurait exister sans induction, cest-à-dire indépendamment du 

 développement d'une quantité égale de l'autre électricité, non pas 

 sur le corps chargé lui-même, mais dans les particules immédia- 

 tement voisines du diélectrique qui l'entoure, et, par l'intermé- 

 diaire de celles-ci, sur les particules en regard des corps conduc- 

 teurs non isolés qui l'environnent et qui, dans cette circonstance, 

 arrêtent, pour ainsi dire, cette induction particulière. „ 



C'est d'ailleurs à l'existence, au voisinage immédiat l'une de 

 l'autre, de ces deux couches, égales en densité et de signes con- 

 traires, qu'est due, pour Faraday, la possibilité de maintenir une 

 couche électrique à la surface d'un conducteur. 



Puisque la théorie suppose parfaitement isolant le milieu qui 

 entoure le corps conducteur, il n'y a pas lieu de chercher quelle 

 force maintient la couche électrique adhérente à la surface du 

 conducteur ; ce qui l'y maintient, c'est la propriété attribuée au 

 milieu de ne pouvoir livrer passage à l'électricité ; si l'on peut 

 parler de la pression que le milieu exerce sur l'électricité pour la 

 maintenir, c'est au sens où l'on parle en mécanique de force 

 de liaison ; cette pression est l'action électromotrice qu'il faudrait 

 appliquer à la couche électrique pour qu'elle demeurât à la sur- 

 face du conducteur, si le milieu cessait d'être isolant; cette idée 

 semble avoir été très nettement aperçue par Poisson (*) : 4 ^ a 

 pression, dit-il, que le fluide exerce contre l'air qui le contient est 

 en raison composée de la force répulsive et de l'épaisseur de la 

 couche ; et puisque l'un de ces éléments est proportionnel à l'autre, 

 il s'ensuit que la pression varie à la surface d'un corps électrisé et 

 qu'elle est proportionnelle au carré de l'épaisseur ou de la 

 quantité d'électricité accumulée en chaque point de cette surface. 

 L'air imperméable à l'électricité doit être regardé comme un 

 vase dont la forme est déterminée par celle du corps électrisé; le 

 fluide que ce vase contient exerce contre ses parois des pressions 



